表面狀態這個條件與導熱無關；
表面粗糙度對對流換熱稍有影響，但在實用上也可略而不計。然而，材質的表面狀態對
輻射率的影響卻頗大。當使用輻射率小而又光滑的
鋁箔等材料時，有效輻射常數將變小，輻射換熱量也就減少。
可見，空氣間層的傳熱甚為復雜。特別是在現場施工的空氣間層，其密閉程度在數值上很難掌握。關于空氣間層的熱阻，過去人們曾一度認為它的效果非常好，所以，即使在現場施工的空氣間層也采用了密閉條件下的有關數值。然而正象雙層玻璃那樣，除了在工廠預制成完全密閉者外，一般若是在現場施工，又沒有使用
鋁箔之類的材料，那么，實效與預期效果間差異是很大的。
2.1 空氣間層的對流
對流換熱是指流體各微分子作相對位移而傳遞熱量的方式。按促成流體產生對流的原因，可分為“自然對流”和“受迫對流”。
自然對流是由于流體冷熱部分的
密度不同而引起的流動。空氣的自然對流當空氣溫度愈高其密度愈小，如0℃時的干
空氣密度為1.342㎏/m
3 ,20℃時的干空
氣密度為1.205㎏/m
3 。當環境中存在空氣溫度差時，低溫、密度大的空氣與高溫、密度小的空氣之間形成壓力差，稱為“
熱壓”，空氣產生自然對流。例如，當室內氣溫高于室外時，室外密度大的冷空氣將從房間下部開口處流入室內，室內密度較小的熱空氣則從上部開口處排開，形成空氣的自然對流。在非透明幕墻的空氣間層，既通氣層中也如此，這種作用在開放式構造中尤其明顯。熱壓愈大，空氣流動的速度愈快。
受迫對流是由于外力作用（如風吹、泵壓等）而迫使流體產生對流。對流速度取決于外力的大小，外力愈大，對流愈強。
表面對流轉換是指在空氣溫度與物體表面的溫度不等時，由于空氣沿壁面流動而是表面與空氣之間所產生的
熱交換。其換熱量的多少除與溫度差成正比外，還與熱流方向（從上到下、從下到上或水平方向）、氣流速度及物體表面狀況（形狀、粗糙程度）等因素有關。
ac不是一個固定不變的常數，而是一個取決于許多因素的物理量。對于非透明幕墻的空氣間層內兩側的表面則需要考慮的因素有：氣流狀況（自然在流還是受迫對流），壁面所處位置（是垂直的，水平的，或是傾斜的），表面狀況（是否有利于空氣流動），熱的傳遞方向（由下而上還是由上而下）等。由于對ac影響因素很多，目前ac值多是由模型試驗結果用數理統計方法得出的計算式。現推薦以下公式在垂直空氣間層計算時參考：
① 垂直平壁自然對流時
② 受迫對流時
對于受到風力作用的壁面，同時也要考慮受到自然對流作用的影響；對于一般中等粗糙度的平面，受迫對流的表面對流換熱系數可近似按以下公式計算
2.2 空氣間層的輻射
凡溫度高于絕對零度的物體，都可以同時發射和接受熱輻射。從理論上說，物體熱輻射的電磁波波長可以包括電磁波的整個波譜范圍，然而在一般所遇到的物體的溫度范圍內，有實際意義的熱輻射波長在波譜的0.38～1000μm之間，而且大部分能量位于紅外線區段的0.76～20μm范圍內。紅外線又有近紅外和遠紅外。但因兩者的物理作用沒有本質的差異，這種區分的界限并無統一的規定。
一個物體對外來的入射輻射可以有反射、吸收和透過三種情況，它們與入射輻射的比值分別叫做物體的反射系數（又稱反射率） 、吸收系數（又稱吸收率） 和透射因數（又稱透射率） 。以入射輻射為1，則有如下關系式＝1（公式5）
由于多數不透明的物體的透射因數 ，則對不透明物體上式可寫在＝1 （公式6）
為了便于說明，在理論上將對外來輻射全吸收的物體（ ＝1）稱為黑體；對外來輻射全反射的物體（ ＝1）稱為白體；對外來輻射全透過的物體（ ＝1）稱透明體。但在自然界中沒有理論上所定義的絕對的黑體、白體或透明體，自然界中的不透明物體多數介于黑體與白體之間，近似稱為灰體。表2 為建筑幕墻常用材料的輻射系數。
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